66 / 460
Actual Problems in Machine Building. 2015. N 2
Innovative Technologies
in Mechanical Engineering
____________________________________________________________________
66
возникшего в момент времени
/ 2
m t
m
в положении
mS z
m
. В соответствии с
принятой схемой, накапливание теплоты в детали может быть представлено как повышение
температуры местного поля каждым мгновенно-кольцевым источником, то есть
m
i
i
i
J
1
0
.
Поскольку повышение температуры местного поля от каждого источника
определяется за достаточно короткий промежуток времени, то для расчета температуры
общего поля можно использовать соотношение (3), положив
/ 2 ,
0
m tr r
i
,
mS z
i
,
получим выражение
m
i
i
i
m
а
S
m r
1
2
0
3
0
8
exp
16
Q
.
(4)
Влияние стока теплоты, который учитывается при изображении процесса в
неограниченном теле, можно учесть с использованием соотношения (1). В этом случае
следует в последнем положить
1 0 ,
,
,
,0 '
0
0
I t tz zr r
r
i
i
. В результате получим, что
снижение температуры местного поля за
m
витков источника теплоты (при
/ 2
m t
i
,
mS z
i
) определяется соотношением
m
i
i
i
i
С
С
аm
Sm r
m
а с
1
2
2
0
2
3
2
3
8
exp
2
8
Q
(5)
Таким образом, в соответствии с приемами изображения для тела, ограниченного
изнутри отверстием, местное поле в области действия нормально-тороидального источника,
рассчитывается по формуле (3); повышение температуры местного поля за счет аккумуляции
теплоты определяется соотношением для общего температурного поля (4) и снижение
температуры местного поля, вызванное стоком теплоты для каждого из
m
i
кольцевых
источников рассчитывается по формуле (5). На рис. 2. представлены графические
зависимости температуры от времени при сверлении стали 45 с использованием СОЖ и без
применения СОЖ.
Рис. 2.
Зависимость температуры на поверхности отверстия от времени при сверлении стали 45
(
;
105,2 ;
10 02,5 ;
10 08,0 ;
60
3
3
6
2
4
м
R
См
Дж
cp
с
м
а
См
Вт
о
о
0 ;
;2 ;
2174
0
zr r
kH P
о
)